为一根直棍营造特定环境，使棍子上各处同步受力加速，方向是沿着棍子摆放的方向，也就是说，让棍子的各个部分同步感受到一股相同的加速度。——那么，根据相对论，速度越快棍子就缩得越短，但是棍子是同步受力的，如何缩短？还是会被扯细甚至断裂？
我先给出答案：后端的加速累积，实际上比前端的加速累积要稍大，越靠后的位置积累的越多，所以致使后面的部分会稍稍撵上前面的部分一些，尺子奇迹般的缩短了。
什么？你不是说同步加速吗？是前端偷懒了，还是后端偷赶了？当我给出这么个看起来荒诞无稽，与一派胡言无二的解释之后，大家至少会比刚才有点精神了，是吧？
然后，很遗憾告诉你，棍子的确什么小动作都没做。如果你不能理解，原因很简单，你又忘了考察同时性了，这是相对论中老生常谈的一道门槛，静静的躺在那里，笑看着一个又一个的人绊倒又爬起。这就是原题里有一点写得虽然看似啰嗦但却很重要的一句：让棍子的各个部分同步感受到一股相同的加速度——这是什么意思？这个的意思就是，只有追着棍子，骑在棍子上也好，或者你自己甘愿充当棍子的一小节也好，反正你得始终保持与棍子相对静止，才能看到棍子各处均匀受力的景象。
这就是相对论与牛顿力学的不同之处：在相对论里，三维加速度不是绝对的。

然后呢？前后加速情况的差异是哪来的？
呵呵，很简单嘛，差异肯定要由差异造成，这难道不是天经地义的吗？
那么前和后的差异在哪？——别问了，都说出一对反义词了：前与后。你还记得洛伦兹变换关于时间变换的第四式里，拖着一个尾巴吧？——-ux/c^2。
这个式子当中有一个x，这就意味着空间位置会影响到时刻的变换结果。相对论说，时空不可分割，你明白了吧？
尺缩本身就是个由于空间延展引起的同时性效应，一个点是不会缩的，具有长度的东西才会收缩。当你骑着棍子飞驰，你觉得对你而言棍子各处在同一时刻的状态，放到被你已经甩得老远的观察者眼里，还是同一时刻吗？显然不是，-ux/c^2这一项告诉你，位置的靠前是要引起时刻的滞后的，这就造成了后端与前端的距离缩短，于是，尺缩了。
所以，当棍子各处同步加速的时候，滞后就会随着速度的增大而积累，在不随动的观察者看来，后端就会随着速度的加快逐渐撵上前端，而且越接近光速追得越紧。
反过来讲，如果你想让棍子的各部分在不随动观察者看来是同步加速的，那么变换到随动系里就会发现，前端需要的加速度实际上要比后端大一些，这种情况下，不随动的观察者会看到棍子长度没变，但实际上，棍子正在被拉伸。
减速也是这样，火车过隧道的佯谬当中，如果把隧道前门关上，火车车长一看情况不妙，立即命令让整列火车全部同步急刹车防止事故，那么在地面上的观察者会看到什么？你会看到的是，车尾先减速，车头后减速，车也就从高速尺缩的状态恢复回来了。你隧道要是静长不如火车，那就别想同时关上前后两扇门了。

以上是直线情况。古语云，木直中绳，輮以为轮，其曲中规，虽有槁曝，不复挺者，輮使之然也。现在把这根棍子弯成轮子，让它逐渐转起来，那么，转动系随着位置的变化也会造成时间提前或滞后的效应，你也该明白了吧？
然后我撤去这个轮子告诉你：这实际上不是某个具体对象的运动造成的，是一种与坐标系选取挂钩的同时性效应。
再然后，当我们让这个转动的速率保持恒定，加速度消失了吗？没有，因为转动本来就是有加速度的，加速累积造成时间差的效应依旧，由于这是时空本身的效应，因而这直接导致了一个表现就是光速的各向异性。由于广义相对论将相对性原理推广到了一般坐标系，因此光速取决于你所选用的钟和尺，所谓协变就是协它们的变，不变要通过协变来做到。

目测科普贴~

比用等效原理解释的好多了，这种问题就用等效原理纯属多余

这个“同步加速”的定义值得推敲。微娘这里只是一种情况

Rindler坐标的那种情况是微娘这个分析的一个例子。如果把“同步加速”的那个同步指定是在某个惯性系里的同步，情况又是另一种了

看了半天。。。。。。。。。。。楼主你头像是谁啊

角度切入的挺好，确实同时性在相对论中是个“百年”硬伤

如果把直棍改为一等边直角三角尺，运动方向沿其中的一条直角边，那么这个三角尺会发生形变吗？

相对论的尺缩效应和时间延缓效应推导过程谢谢

你让棍子不”同步加速”试试看

好科普，顶一下。微娘码字辛苦

马克